Меню

Закон ома для rlc цепи однофазного тока

Цепи однофазного переменного тока (ОПТ)

date image2015-04-01
views image11740

facebook icon vkontakte icon twitter icon odnoklasniki icon

Элементы цепи ОПТ и их свойства

Однофазным переменным током называют ток, меняющийся по закону синуса / косинуса:

Здесь Im — амплитуда колебаний тока; ω=2πν — циклическая частота колебаний; φI — начальная фаза колебаний.

Источниками переменного тока являются генераторы переменного тока, чье напряжение меняется по аналогичному закону. Цепи переменного тока формируются так же, как и цепи постоянного тока, т.е содержат источник электрической энергии и потребителей этой энергии. Эти цепи могут быть простыми и сложными , разветвленными и неразветвленными, с одним или несколькими источниками напряжения. Для токов и напряжений в таких цепях также справедливы первый и второй законы Кирхгофа, законы Ома, Джоуля-Ленца и т.д.

Однако физические процессы в таких цепях намного сложнее и разнообразнее, чем в цепях постоянного тока. Здесь уместна их аналогия с фото и видео: хотя любое видео, технологически, сводится к большой совокупности фотографий, его информационные возможности несопоставимо богаче информационных возможностей фотографий.

Соответственно, математическое описание переменного тока требует более сложного математического аппарата и графического инструментария.

Основными элементами цепи переменного тока являются:

1) источники переменного напряжения, E (U)

4) катушки (индуктивности), L

Первые два типа элементов присутствуют и в цепях постоянного тока. Однако два последних в них не используются : 1) конденсаторы создают разрывы в цепи и не пропускают постоянный ток; 2) катушки пропускают постоянный ток, но обладают в нем нулевым сопротивлением , и, следовательно, не оказывают на распределение токов и напряжений никакого влияния.

Если конденсатор включить в цепь с переменным напряжением, то амперметр зарегистрирует наличие тока. Это значит, что он пропускает переменный ток. Как такое возможно? Причина заключается в том , что разрыв, создаваемый конденсатором в цепи, не является препятствием для электрического поля, через которое заряды на одной пластине конденсатора влияют на заряды другой. При постоянном токе это взаимодействие прекращает ток — заряды, набежавшие на пластину ближайшую к источнику тока, останавливают набегающие от источника заряды путем их отталкивания.

В переменном токе это взаимодействие, наоборот, поддерживает ток, приводя в движение заряды по другую сторону разрыва. Что касается взаимодействия набежавших и набегающих зарядов на пластине, обращенной к источнику тока, то оно вызывает не прекращение тока, а лишь его торможение. В результате конденсатор оказывает сопротивление току и создает на себе падение напряжения.

Если , аналогично, включить в цепь переменного тока катушку, то вольтметр зарегистрирует на ней падение напряжения, что является признаком появления у ней сопротивления. Откуда оно взялось — ведь в постоянном токе катушка обладает нулевым сопротивлением?

Ответ кроется в явлении электромагнитной индукции (ЭМИ). При изменении тока в катушке, изменяется ее магнитное поле, а согласно закону ЭМИ изменение последнего порождает вихревое электрическое поле. Согласно правилу Ленца вихревое поле ЭМИ всегда противофазно полю создающему ток и , следовательно, оказывает ему сопротивление.

Появление в цепях переменного тока катушек и конденсаторов кардинально меняет их (цепей) электрические свойства.

Это проявляется в:

1) расфазировке (рассогласовании) колебаний тока и напряжения;

2) реактивном характере потребления энергии

Первое свойство означает несовпадение динамики изменения тока и напряжения как на конденсаторе, так и на катушке, а именно: когда напряжение по модулю максимально, ток равен нулю, и наоборот. Второе свойство означает принципиально новую форму потребления энергии — и катушка и конденсатор, забирая энергию у источника тока, возвращают ее затем ему обратно.

Реактивностью, реакцией, как известно, называют свойство объекта формировать отклик (реакцию) на внешнее воздействие. Например реактивное движение возникает как результат ответного влияния отбрасываемого объекта на отбрасывающий объект ( ракета, морские моллюски и т.д.). Реактивный характер потребления энергии выражается в последующем отбрасывании от себя полученной энергии.

Расфазировка колебаний тока и напряжения на конденсаторе определяется противоположным характером влияния накопленного им заряда на ток и напряжение:

1) чем больше заряда оказывается на конденсаторе, тем меньше к нему ток, так как набежавшие заряды отталкивают набегающие;

2) чем больше заряда на конденсаторе, тем силнее его электрическое поле, — и тем больше напряжение

Расфазировка колебаний тока и напряжения на катушке определяется противоречивым характером влияния тока на величину вихревого поля ЭМИ:

а) наибольшую ЭДС ЭМИ ток создает при нулевом значении ( в этот момент он, — а следовательно и магнитное поле, — изменяется быстрее всего);

б) наименьшую ЭДС ЭМИ (ноль) ток создает при максимальном значении, когда его рост прекращается.

Наиболее наглядно точный характер расфазировки колебаний тока и напряжения можно показать на временных диаграммах (рис.6, рис.7) Сплошными линиями на графиках показаны синусоиды колебания напряжения, пунктирными — тока.

Рисунок 6 показывает как соотносятся колебания этих параметров на катушке, а рисунок 7 — на конденсаторе. Сдвиг в фазах в обоих случаях одинаков и составляет 90 0 , однако при одной и той же фазе напряжения , фазы токов в катушке и конденсаторе противоположны. Говорят, что напряжение в катушке опережает ток на 90 0 , а на конденсаторе — отстает . Это следует из того, что ток на катушке идет в область положительных значений, с некоторым запаздыванием по отношению к напряжению, а у конденсатора — с опережением.

Физически это объяснимо:

1) в катушке при большом внешнем напряжениивозникает противоположная по знаку эдс ЭМИ — в результате ток в ней подавляется; он начинает нарастать лишь по мере ее ослабевания;

2) в конденсаторе, наоборот — даже при нулевом значении напряжения ток уже достигает максимальной величины, что есстественно: отсутствие напряжения означает отсутствие на конденсаторе зарядов и, как следствие, – отсутствие какого-либо сопротивления набегающим зарядам.

Наконец на рисунке 8 показаны ко-лебания тока и напряжения на резисторе. Здесь никакой расфазировки не наблюдается, так как падение напряжения создается самим током (а не зарядами или ЭДС, как у конденсатора или катушки).

Векторные диаграммы цепей ОПТ

Рассогласование колебаний тока и напряжения на реактивных элементах ОПТ (т.е. катушке и конденсаторе) резко усложняет их математическое и даже наглядное описание. Действительно, если электрическая цепь состоит из большого количества таких разнородных элементов, то, например, при втекании в один провод пяти расфазированных токов, суммарный ток будет представлять «кашу» из синусоид и определение суммарного тока может оказаться весьма сложной задачей ( ситуация оказывается похожей на описание поведения поверхности воды под дождем).

Для решения этой проблемы используется метод векторных диаграмм (ВД). На них колебания каждого электрического параметра ассоциируют с вращающимся вектором ( например, вращающийся на нити шарик создает на стене, — при его освещении, — колеблющуюся тень). Если в один провод втекает несколько токов, то на ВД для такого провода рисуют соответствующее количество векторов. Так как все токи колеблются , то соответствующие им вектора на ВД должны находиться в совместном вращении. Однако важнейшей особенностью колебаний любых электрических параметров в цепях ОПТ является одинаковость их периодов.

Читайте также:  Два трансформатора тока вместо трех

На ВД это выражается в одинаковой скорости вращения всех векторов. Последнее означает неподвижность этих вектров относительно друг друга, а следовательно непринципиальность самого факта вращения. Это позволяет изобразить все колеблющиеся электрические параметры в виде неподвижных векторов.

Наличие вращения, тем не менее, учитывают через:

1) увязывание угла, под которым рисуется вектор на графике, с циклической частотой и фазой колебания всех электрических параметров φ = ω?t + φ =2πν?t + φ ;

2) выбором положительного отсчета углов и направления вращения векторов ( теперь уже «воображаемого» ) против часовой стрелки.

Если требуется учесть колебания всех электрических параметров цепи, то независимо от того на каких участках полной цепи они появляются, все их можно отобразить на одно й диаграмме, поскольку принципиальное значение имеет лишь временная расфазировка

Пространственная расфазировка в цепях ОПТ отсутствует из-за огромной скорости распрос-транения электромагнитных взаимодействий, т.е. в любой точке цепи в заданны й момент времени все значения рассматриваемого параме-тра имеют одну и туже фазу колебания.

Предположим, что втекающие в один провод несколько токовмы изобразили в виде нескольких векторов а, b, c (рис.9) . Каким образом можно найти полный ток ? Ответ на этот вопрос теперь уже не представляет сложности — для этого используем правило векторного сложения, которое имеет несколько вариантов применения:

1) в виде известного правила «параллелограма»;

2) в виде правила последовательного соединения складываемых векторов друг за другом (начало последующего вектора соединяем с концом предыдущего — итоговый вектор соединяет начало самого первого вектора с концом самого последнего (рис.9).

Если все сказанное применить теперь к векторному способу отображения колебаний тока и напряжения на катушке, конденсаторе и резисторе, то получим ВД на рис.10, рис.11, рис.12. (длинный вектор соответствует напряжению, короткий — току). На рис. 10 видно, что в катушке значениям тока и напряжения, отмеченным черными кружками на временнóй диаграмме, соответствует положения векторов на левой круговой диаграмме; правая круговая диаграмма иллюстрирует точную ориентацию и угол между векторами напряжения и тока для катушки. Аналогичное соответствие между временными значениям тока и напряжения, и положениями векторов на векторных диаграммах, иллюстрируют графики для конденсатора (рис.11) и резистора (рис.12)

Законы Ома для элементов R-L-C цепей ОПТ

Математический анализ зависимости тока и напряжения на различных эле-ментах переменной цепи показывает, что для них справедлив закон Ома.

1. На резисторе закон Ома записывается точно также как и для постоянного тока — формула справедлива для любого момента времени:

2. На катушке закон Ома соблюдается только для амплитудных значений, или для тех значений тока и напряжения, которые имеют одну и ту же фазу:

где — индуктивное сопротивление катушки

Из формулы следует , что сопротивление катушки тем больше, чем больше ее индуктивность и циклическая частота переменного тока. Это согласуется и с физической природой сопротивления катушки переменному току. Действительно, индуктивность L является показателем величины магнитного поля , создаваемого током ( Ф = LI), а ω — показателем скорости его изменения. И то и другое в прямой пропорции увеличивают вихревую ЭДС, создающую сопротивление току.

2. На конденсаторе закон Ома также соблюдается только для амплитудных значений, или для тех значений тока и напряжения, которые имеют одну и ту же фазу:

, где — емкостное сопротивление конденсатора

В этом случае из формулы вытекает, что сопротивление конденсатора наоборот уменьшается — как с ростом частоты, таки с ростом емкости конденсатора. Это объясняется тем, что с ростом частоты заряды не успевают набежать на обкладки конденсатора и, следовательно, — создать заметное сопротивление набегающим зарядам. Рост емкости, также вызывает уменьшение сопротивления, поскольку он означает снижение, тем или иным способом, величины взаимного отталкивания зарядов.

Указанные графические методы и математические формулы позволяют перейти к описанию и анализу конкретных цепей переменного тока. Для образовательных целей наиболее принципиальными среди них являются последовательная и параллельная R-L-C-цепи.

Последовательная R-L-C цепь ОПТ

Для цепей ОПТ, как и для цепей постоянного тока, расчет сводится к определению токов и напряжений на всех участках цепи. В данном случае, при известном напряжении на генераторе (U) , его циклической частоте ω, требуется определить ток в цепи (I) и напряжения на всех ее участках(UR, UL, UC). Слож-ность расчета заключается в неодинако-вости фаз колебаний рассматриваемых параметров. Как уже указывалось выше, учет этих фаз можно осуществить через построение векторов.

Из схемы (рис.13) следует, что через все элементы цепи проходит один и тот же ток — следовательно, с него и надо начинать построение диаграммы. Так как в реальности все вектора вращаются, то рассмотрим схему в тот момент, когда вектор общего тока находится в горизонтальном положении и направлен вправо (рис.14): для всех последующих расчетов это не имеет никакого значения.

Выбор ориентации вектора тока предопределяет ориентацию напряжений на резисторе (всегда параллелен току), на катушке (направляем вверх – опережает при вращении ток) и на конденсаторе (направляем вниз — отстает при вращении от тока).

Общее напряжение на генераторе (U) получим, сложив все напряжения векторным образом, а связь между суммарным напряжением и составляющими найдем из получившегося треугольника напряжений по теореме Пифагора:

Используя законы Ома для отдельных элементов

и подставляя их в полученную формулу, получим:

Так как ток во всех элементах одинаков, его можно вынести за квадратный корень, индуктивное и емкостное сопротивления выразить через Lи С:

Полученное выражение можно рассматривать как закон Ома для последовательной R-L-C цепи. Параметр Zназывают полным или комплексным сопротивлением всей цепи.

Зная значение Z, нетрудно рассчитать напряжения на всех участках цепи:

Из чертежа видно, что между векторами напряжения на генераторе и полным током существует угол φ, который по своему физическому смыслу представляет собой не что иное, как сдвиг фаз между колебаниями тока и напряжения. Из чертежа следует, что он может быть вычеслен через тангенс треугольника напряжений:

Или сокращая , ток и переходя к основным параметрам элементов, получим окончательное выражение:

Из чертежа видно, что по модулю угол φ, в общем случае, может меняться от 0 до . По установленным в математике правилам угол считается положительным, если он отсчитывается от горизонтальнойоси ОХ, направленной вправо, против часовой стрелки. В электротехнике сдвиг фаз считается положительным, если при вращении против часовой стрелке вектор напряжения оказывается впереди (левее) вектора тока, т.е. если напряжение опережает по фазе ток. Поскольку такое положение вещей всегда имеет место в катушке – индуктивности — то любая цепь, где напряжение опережает ток называется активно-индуктивной , а сдвиг фаз считается положительным

Читайте также:  Нормативный срок службы трансформатора тока

0 ХС угол φ оказывается отрицательным, а из векторной диаграммы — что ток при этом опережает напряжение по фазе. Это соответствует активно-емкостной цепи.

При ХL 0 ( положительный знак φ означает, что формула для тока непосредственно описывает активно-емкостную цепь; для активно-индуктивной цепи φ надо взять со знаком «- »). Тогда обозначая непоглощаемую, т.е. реактивную мощность буквой Q, запишем:

Далее используем известную алгебраическую формулу:

Аналогичным образом формула мощности содержит постоянную ( знак «-» связан с выбором опережающего характера тока) и переменную составляющие.

Так как переменные составляющие не представляют интереса , мы приходим окончательно к двум важнейшим формулам мощности переменного тока:

Учитывая известное выражение , введем понятие полной мощности переменного тока:

Из формул следует что реальные мощности оказываются в 2 раза меньше максимально возможных. В связи с этим в электротехнике введены понятия действующих значений тока и напряжения:

Во всех дальнейших формулах подразумеваются только действующие значения токов и напряжений и индексы при них не ставятся.

Источник

Закон Ома для переменного тока

Мы с вами знаем формулировку закона Ома для цепей постоянного тока, которая гласит, что ток в такой цепи прямо пропорционален напряжению на элементе цепи и обратно пропорционален сопротивлению этого элемента постоянному току, протекающему через него.

Однако при изучении цепей переменного тока стало известно, что оказывается кроме элементов цепей с активным сопротивлением, есть элементы цепи с так называемым реактивным сопротивлением, то есть индуктивности и емкости (катушки и конденсаторы).

В цепи, содержащей только активное сопротивление, фаза тока всегда совпадает с фазой напряжения (рис 1.), т. е. сдвиг фаз тока и напряжения в цепи с чисто активным сопротивлением равен нулю.

Закон Ома для переменного тока при активном сопторилвении

Рисунок 1. Напряжение и ток в цепи с чисто активным сопротивлением. Сдвиг фаз между током и напряжение в цепи переменного тока с чисто активным сопротивлением всегда равен нулю

Отсюда следует, что угол между радиус-векторами тока и напряжения также равен нулю.

Тогда, падение напряжения на активном сопротивлении определяется по формуле:

zakon-oma-formula1 (1)

где, U-напряжение на элементе цепи,

I – ток через элемент цепи

R – активное сопротивление элемента

Формула (1) применима как для амплитудных, так и для эффективных значений тока и напряжения:

zakon-oma-formula-2

где, Um-амплитудное значение напряжения на элементе цепи,

Im – амплитудное значение тока через элемент цепи

R – активное сопротивление элемента

В цепи, содержащей чисто реактивное сопротивление — индуктивное или емкостное, — фазы тока и напряжения сдвинуты друг относительно друга на четверть периода, причем в чисто индуктивной цепи фаза тока отстает от фазы напряжения (рис. 2), а в чисто емкостной цепи фаза тока опережает фазу напряжения (рис. 3).

Закон ома для переменного тока в индуктивной цепи

Рисунок 2. Напряжение и ток в цепи с чисто индуктивным сопротивлением. Фаза тока отстает от фазы напряжения на 90 градусов.

Закон Ома для переменного тока в емкостной цепи

Рисунок 3. Напряжение и ток в цепи с чисто емкостным сопротивлением. Фаза тока опережает фазу напряжения на угол 90 градусов.

Отсюда следует, что в чисто реактивной цепи угол между радиус-векторами тока и напряжения всегда равен 90°, причем в чисто индуктивной цепи радиус-вектор тока при вращении движется позади радиус-вектора напряжения, а в чисто емкостной цепи он движется впереди радиус-вектора напряжения.

Падения напряжения на индуктивном и емкостном сопротивлениях определяются соответственно по формулам:

Закон Ома для индуктивной цепи

Закон Ома для емкостной цепи

где — UL-падение напряжение на чисто индуктивном сопротивлении ;

UС—падение напряжения на чисто емкостном сопротивлении;

I— значение тока в через реактивное сопротивление;

L— индуктивность реактивного элемента;

C— емкость реактивного элемента;

ω— циклическая частота.

Эти формулы применимы как для амплитудных, так и для эффективных значений тока и напряжения синусоидальной формы. Однако здесь следует отметить, что они ни в коем случае не применимы для мгновенных значений тока и напряжения, а также и для несинусоидальных токов.

Приведенные выше формулы являются частными случаями закона Ома для переменного тока.

Следовательно, полный закон Ома для переменного тока будет иметь вид:

zakon-oma-dlya-peremennogo-toka

Где Z – полное сопротивление цепи переменного тока.

Теперь остается только вычистислить полное сопротивление цепи, а оно зависит непосредсвенно от какие активные и реактивные элементы присутсвуют в цепи и как они соединены.

Закон Ома для различных типовых цепей переменного тока

Давайте выясним, как будет выглядеть закон Ома для цепи переменного тока, состоящей из активного и индуктивного сопротивлений, соединенных последовательно (рис. 4.)

Активно-индуктивная цепь

Рисунок 4. Цепь переменного тока с последовательным соединением активного и индуктивного сопротивления.

Закон Ома для переменного синусоидального тока в случае последовательного соединения активного и индуктивного сопротивлений выражается следующей формулой:

zakon-oma-aktivno-induktivnay-cep

где —эффективное значение силы тока в А;

U—эффективное значение напряжения в В;

R—активное сопротивление в Ом;

ωL—индуктивное сопротивление в ом.

Формула (6) будет также действительной, если в нее подставить амплитудные значения тока и напряжения.

В цепи, изображенной на рис. 5, соединены последовательно активное и емкостное сопротивления.

Рачет закона Ома в активно - емкостной цепи

Рисунок 5. Цепь переменного тока с последовательным соединением активного и емкосного сопротивления.

А закон Ома для такой цепи принимает вид:

zakon-oma-formula-aktivnj-emkost

В общем случае, когда цепь содержит все три вида сопротивлений (рис. 6),

aktivno-emkostnaya-induktivnay-cep

Рисунок 6. Цепь переменного тока с последовательным соединением активного, индуктивного и емкосного сопротивления.

Закон Ома при последовательном соединении активного, индуктивного и емкостного сопротивлений будет выглядеть так:

zakon-oma-formula-3

где I-сила тока в А;

U-напряжение в В;

R-активное сопротивление в Ом;

ωL-индуктивное сопротивление в Ом;

1/ωС-емкостное сопротивление в Ом.

Формула (8) верна только для эффективных и амплитудных значений синусоидального тока и напряжения.

Для того, что бы определить ток в цепях с параллельным соединением элементов (рисунок 7), то необходимо так же вычислить полное сопротивление цепи, как это делать можно прсмотреть здесь, зтем подставить значение полного сопротивления в общую формулу для закона Ома (5).

parallelnoe-soedinenie

Рисунок 7. Полное сопротивление цепи при параллельном соединении активного и реактивных элементов. а) — параллельное соединение R и L; б) — параллельное соединение R и C .

Тоже самое касается и вычисления тока в колебательном контуре изображенном на рисунке 8.

Читайте также:  Электродвигатели постоянного тока электрические схемы

kolebatelnyj-kontur

Рисунок 8. Эквивалентная схема колебательного контура.

Таким образом закон Ома для переменного тока можно сформулировать следующим образом.

Значение тока в цепи переменного тока прямо пропорционально напряжению в цепи (или на участке цепи) и обратно пропорционально полному сопротивлению цепи (участка цепи)

ПОНРАВИЛАСЬ СТАТЬЯ? ПОДЕЛИСЬ С ДРУЗЬЯМИ В СОЦИАЛЬНЫХ СЕТЯХ!

Источник



Последовательное соединение R, L, C в цепи переменного тока. Закон Ома

L
R
C

При последовательном соединении токи, протекающие по всем элементам цепи, одинаковы, а мгновенные значения напряжений складываются, то есть

.

Таким образом, в результате сложения трех колебаний получается четвертое.

Для сложения колебаний применим метод векторных диаграмм. Вы разим амплитудные значения напряжений на участках цепи через амплитудные значения силы тока:

, , . (1)

Выделим направление и обозначим его как ось токов. Поскольку сдвиг фаз между током и напряжением на активном сопротивлении равен нулю, вектор напряжения длиной, равной амплитуде , направим по оси токов. Учитывая, что на индуктивном сопротивлении напряжение опережает ток на , вектор направим перпендикулярно оси токов вверх (будем считать положительными углы поворота против часовой стрелки). Тогда вектор, изображающий напряжение на емкости , которое отстает от тока на , будет ориентирован противоположно вектору . Результатом сложения этих трех векторов будет вектор длиной .

ось токов
j

Вначале сложим противоположно направленные векторы и . Затем применим теорему Пифагора, согласно которой

.

Подставим в эту формулу выражения (1)

,

откуда выразим амплитуду силы тока

.

Эту формулу можно записать в виде

,

она представляет закон Ома для участка цепи, содержащего последовательно соединенные активное, емкостное и индуктивное сопротивления. Величину

называют полным сопротивлением цепи переменного тока или импедансом.

С помощью векторной диаграммы найдем сдвиг фаз между током и напряжением:

.

В практике широко применяют так называемый коэффициент мощности, равный . Из векторной диаграммы видно, что . Применяя закон Ома, получаем, что , или

.

ось токов

В рассматриваемой цепи ток будет максимальным, если , то есть напряжения на индуктивном и емкостном сопротивлениях совпадают по величине: . Это явление называется резонансом напряжений.

При резонансе полное сопротивление цепи минимально и равно активному сопротивлению: Z = R, сдвиг фаз между током и напряжением равен нулю.

Дата добавления: 2016-03-22 ; просмотров: 2296 ; ЗАКАЗАТЬ НАПИСАНИЕ РАБОТЫ

Источник

Закон Ома для переменного тока

Закон Ома был открыт немецким физиком Георгом Омом в 1826 году и с тех пор начал широко применяться в электротехнической области в теории и на практике. Он выражается известной формулой, с посредством которой можно выполнить расчеты практически любой электрической цепи. Тем не менее, закон Ома для переменного тока имеет свои особенности и отличия от подключений с постоянным током, определяемые наличием реактивных элементов. Чтобы понять суть его работы, нужно пройти по всей цепочке, от простого к сложному, начиная с отдельного участка электрической цепи.

Закон ома для участка цепи

Закон Ома считается рабочим для различных вариантов электрических цепей. Более всего он известен по формуле I = U/R, применяемой в отношении отдельного отрезка цепи постоянного или переменного тока.

Закон Ома для переменного тока

В ней присутствуют такие определения, как сила тока (I), измеряемая в амперах, напряжение (U), измеряемое в вольтах и сопротивление (R), измеряемое в Омах.

Широко распространенное определение этой формулы выражается известным понятием: сила тока прямо пропорциональна напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению на конкретном отрезке цепи. Если увеличивается напряжение, то возрастает и сила тока, а рост сопротивления, наоборот, снижает ток. Сопротивление на этом отрезке может состоять не только из одного, но и из нескольких элементов, соединенных между собой последовательно или параллельно.

Формулу закона Ома для постоянного тока можно легко запомнить с помощью специального треугольника, изображенного на общем рисунке. Он разделяется на три секции, в каждой из которых помещен отдельно взятый параметр. Такая подсказка дает возможность легко и быстро найти нужное значение. Искомый показатель закрывается пальцем, а действия с оставшимися выполняются в зависимости от их положения относительно друг друга.

Если они расположены на одном уровне, то их нужно перемножить, а если на разных – верхний параметр делится на нижний. Данный способ поможет избежать путаницы в расчетах начинающим электротехникам.

Закон ома для полной цепи

Между отрезком и целой цепью существуют определенные различия. В качестве участка или отрезка рассматривается часть общей схемы, расположенная в самом источнике тока или напряжения. Она состоит из одного или нескольких элементов, соединенных с источником тока разными способами.

Система полной цепи представляет собой общую схему, состоящую из нескольких цепочек, включающую в себя батареи, разные виды нагрузок и соединяющие их провода. Она также работает по закону Ома и широко используется в практической деятельности, в том числе и для переменного тока.

Принцип действия закона Ома в полной цепи постоянного тока можно наглядно увидеть при выполнении несложного опыта. Как показывает рисунок, для этого потребуется источник тока с напряжением U на его электродах, любое постоянное сопротивление R и соединительные провода. В качестве сопротивления можно взять обычную лампу накаливания. Через ее нить будет протекать ток, создаваемый электронами, перемещающимися внутри металлического проводника, в соответствии с формулой I = U/R.

Система общей цепи будет состоять из внешнего участка, включающего в себя сопротивление, соединительные проводки и контакты батареи, и внутреннего отрезка, расположенного между электродами источника тока. По внутреннему участку также будет протекать ток, образованный ионами с положительными и отрицательными зарядами. Катод и анод станут накапливать заряды с плюсом и минусом, после чего среди них возникнет разность потенциалов.

Полноценное движение ионов будет затруднено внутренним сопротивлением батареи r, ограничивающим выход тока в наружную цепь, и понижающим его мощность до определенного предела. Следовательно, ток в общей цепи проходит в пределах внутреннего и внешнего контуров, поочередно преодолевая общее сопротивление отрезков (R+r). На размеры силы тока влияет такое понятие, как электродвижущая сила – ЭДС, прилагаемая к электродам, обозначенная символом Е.

Значение ЭДС возможно измерить на выводах батареи с использованием вольтметра при отключенном внешнем контуре. После подключения нагрузки на вольтметре появится наличие напряжения U. Таким образом, при отключенной нагрузке U = E, в при подключении внешнего контура U

Закон Ома для переменного тока

Формула для закона Ома

Закон Ома для полной цепи

Закон электромагнитной индукции формула

Закон Ома для участка цепи – определение, формулы, схемы

Источник